WO2017058194
[0046] A flux qubit is an example of a qubit that can be realized in a physical system using superconducting materials.
【0024】
磁束量子ビットは、物理システムにおいて、超伝導材料を使用して実現され得る量子ビットの一例である。
Flux qubits store information in the phase or flux states of the device.
磁束量子ビットは、デバイスの位相状態または磁束状態に情報を記憶する。
An example of a flux qubit is the persistent current qubit that includes a loop of superconducting material interrupted by three Josephson junctions.
磁束量子ビットの一例には、3つのジョセフソン接合によって中断された超伝導材料のループを含んでいる永久電流量子ビットがある。
FIG. lA is a schematic that illustrates an example of a persistent current flux qubit 100.
図1Aは、永久電流磁束量子ビット100の一例を示す概略図である。
The persistent current flux qubit 100 includes a loop 102 of superconducting material interrupted by multiple Josephson junctions 104, 106, and 108.
永久電流磁束量子ビット100は、複数のジョセフソン接合104、106、および108によって中断された超伝導材料のループ102を含む。
Each Josephson junction has a certain critical current.
それぞれのジョセフソン接合が特定の臨界電流を有する。
US2021035722
[0100] The solenoidal magnet sections 1a-1c are of equal length in the axial direction (see axis A) and their lengths align.
【0087】
マグネットコイル部1a~1cは、ここでは、軸方向に(軸A参照)同じ長さであり、かつ位置合わせされている。
Here, the solenoidal magnet sections 1a-1c and the further solenoidal magnet sections 61, 62 are
マグネットコイル部1a~1cとさらなるマグネットコイル部61、62とは、ここでは、
electrically connected in series with one another via the connecting sections 31b, 32b of the follow-on superconductors and the further connecting sections 63, 64, outer joints 41 being implemented here.
SL後続導体の接続部分31a、32aと、さらなる接続部分63、64とを介し、また、ここでは外側の接合部41を用いて、互いに電気的に直列接続されている。
In the embodiment shown, the magnet coil assembly 40 may be superconductively short-circuited via the superconducting switch 42,
図示された実施形態では、マグネットアセンブリ40は、超伝導スイッチ42を介して超伝導性に短絡することができ、
and thus switched into a persistent mode
それにより、永久電流モード(「永久モード」)に切り替えることができ、
in which no external power supply is required and the magnetic field in the sample volume PV may be maintained permanently and with practically no drift.
このモードでは、外部電流供給を必要とせず、試料容積PV内での磁場を、持続的にかつ実際にドリフトなしに保持することができる。
An electrical power source 43 is arranged here in parallel with the switch 42, it being possible to charge and discharge the magnet coil assembly 40 by means of the power source.
ここでは電源43がスイッチ42に対して並列に配置されていて、この電源43を介して、マグネットアセンブリ40を充放電することができる。
EP3378162
[0018] A first flux state, as referred to herein, describes that a loop comprising a bias transformer secondary inductor and two JTL stages (e.g. first and third or second and fourth, as described herein), encloses a magnetic flux of +Φ0/2,
【0009】
本明細書に記載される第1の磁束状態とは、バイアス変換器の2次インダクタと2つのJTL段(例えば、本明細書に記載される第1および第3のJTL段または第2および第4のJTL段)とを含むループが+Φ0/2の磁束を有し、
and therefore a persistent current in the loop is flowing away from the Josephson junctions of one of the JTL stages in the loop and towards the Josephson junctions of the other JTL stage in the loop.
これによりループ内の永久電流がループ内の複数のJTL段のうちの1つのジョセフソン接合からループ内の他のJTL段のジョセフソン接合に向かって流れることを指す。
A second flux state, as referred to herein, describes that the same loop encloses a magnetic flux of −Φ0/2,
また、本明細書に記載される第2の磁束状態とは、その同じループが-Φ0/2の磁束を有し、
and therefore the persistent current in the loop is flowing in the opposite direction relative to the first flux state,
これによりループ内の永久電流が第1の磁束状態に対して逆の方向に流れる、
and thus towards the Josephson junctions of the other JTL stage and away from the Josephson junctions of the one JTL stage (relative to the first flux state).
すなわち(第1の磁束状態に対して)一つのJTL段のジョセフソン接合から他のJTL段のジョセフソン接合に向かって流れることを指す。
A JTL stage is described herein as “reset” when the persistent DC current in the respective bias transformer secondary inductor is flowing towards the Josephson junctions of the respective JTL stage.
本明細書では、それぞれのバイアス変換器の2次インダクタにおける永久DC電流がそれぞれのJTL段のジョセフソン接合に向かって流れるときに、JTL段が「リセット」されると言う。
A JTL stage is described herein as “set” when the persistent current in the respective bias transformer secondary inductor is flowing away from the Josephson junctions of the respective JTL stage.
また、それぞれのバイアス変換器の2次インダクタにおける永久電流がそれぞれのJTL段のジョセフソン接合から流れるときに、JTL段が「セット」されると言う。
Therefore, in a given flux state, one JTL stage in a given loop is in the set state and the other JTL stage is in the reset state.
このため、所与の磁束状態において、所与のループ内の1つのJTL段はセット状態にあり、他のJTL段はリセット状態にある。
Accordingly, an SFQ propagating through the one JTL stage of the loop sets the respective one JTL stage, causing a transition to the second flux state and causing a reset of the other JTL stage of the loop.
したがって、ループの1つのJTL段を伝播するSFQが、それぞれ1つのJTL段をセットすると、第2の磁束状態への遷移を生じさせるとともに、そのループの他のJTL段のリセットを生じさせる。
WO2014124295
The state of qubit 201 is defined by the persistent current of qubit 201 .
【0035】
キュービット201の状態は、キュービット201の永久電流によって定義される。
The persistent current of qubit 201 is read out by coupling qubit 201 to DC-SQUID magnetometer 241 through latching device 251 as described in US Patent 8,169,231 .
キュービット201の永久電流は、米国特許第8,169,231号明細書で説明されているように、ラッチ素子251を通じてキュービット201をDC-SQUID磁力計241と結合することによって読み出される。
Latching device 251 is illustrated as being inductively coupled to a shift register 271 in accordance with the teachings of US Patent 8,169,231 .
ラッチ素子251は、米国特許第8,169,231号明細書の教示に従って、シフトレジスタ271と誘導結合されるものとして示されている。
Latching device 251 is controlled by programming interface 227 and magnetometer 241 is controlled by programming interface 228.
ラッチ素子251は、プログラミングインターフェース227によって制御され、磁力計241は、プログラミングインターフェース228によって制御される。
WO2014096995
The present invention generally pertains to a low-loss persistent current switch, and in particular, to a low-loss persistent current switch for use with a superconducting persistent magnet in a cryogenic environment.
【0001】
本発明は、一般的に、低損失な永久電流スイッチに関する。より特定的には、低温環境における超伝導永久磁石を用いた使用のための低損失な永久電流スイッチに関する。
US2013178366
[0051] The dimensions and geometry of IR reflection patches 405 can affect the performance of probe coil 205 in various ways.
【0039】
IR反射パッチ405の寸法および幾何学構造は、種々の点でプローブコイル205の性能に影響しうる。
For example, if the patches are too large, persistent currents may arise in the superconductor material.
例えば、パッチが大きすぎる場合、超伝導体素材内で永久電流が生じるかもしれない。
These persistent currents create their own magnetic field, which can disturb the homogeneity of the static magnetic field and interfere with NMR measurements.
これらの永久電流はそれら自身の磁場を生成し、これが静磁場の均一性を乱し、NMR測定に干渉する可能性がある。
On the other hand, if the patches are too small, the proportional area covered by the patches, or filling factor, may decrease.
他方で、パッチが小さすぎる場合、パッチで覆われた面積割合または充填率は減少するかもしれない。
A reduction in filling factor tends to increase the amount of IR energy absorbed by substrate 210, which can contribute to thermal gradients in an NMR sample.
充填率の減少は、基板210により吸収されるIRエネルギーの量を増加する傾向があり、これはNMRサンプル内の温度勾配に寄与しうる。