![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/20/ad/790129c4437a2f60287c3e40721971cb.jpg)
傾斜した衛星を備えた扁平体の周りのリングダイナミクス:ハウメアの場合
概要
環境。マイナーボディと矮小惑星の周りのリングと巨大な衛星の最近の発見は、それらがしばしば例えばハウメア周辺のように共存します。
ねらい。偏平な中心体と傾斜した衛星によって摂動されたリングは、短いタイムスケールで分散する可能性があります。の条件
リングが存続する可能性があるものは、分析的にも数値的にも調査されます。
メソッド。リング粒子の軌道は、3軸楕円体の重力場の影響下で統合され、(a)
衝突の影響を含む巨大な衛星。
結果。中心体の赤道面に最初に形成されたリングは、衛星が
コザイ・リドフ体制(39.2度 <i <144.8度)。傾斜が小さい場合、リングは、激しい軌道の影響で衛星軌道面に緩和することがあります。
衝突減衰。一方、重要なJ2項は、臨界衛星内の傾斜衛星の摂動を簡単に抑制します。
Kozai–Lidovサイクルの場合でも、準長軸。ただし、リングが赤道面に対して最初に傾斜している場合、
同じJ2摂動は保護要因ではなく、代わりに短いタイムスケールでリングを混乱させます。ハウメアの周りにあるリングは
体の非対称形状と3:1共振の存在による衝撃速度の上昇にもかかわらず安定
中央の体の回転で。
結論。扁平な中心体に近いリングは、赤道面の近くで検索する必要があります。
摂動は、外部傾斜衛星の摂動からそれを保護します。傾斜した構成では、J2用語自体が破壊的。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/0c/93/266435b3f4eea6a45879267590f1fadf.png)
図1. 250000日後のリング粒子の軌道分布
衝突がない場合のシミュレーションの開始(緑円)と衝突あり(マゼンタの円)。 観測されたスパイクeとiの両方は、衛星との平均運動共振によるものです。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/73/04/d0e7ffb5b62a701993fb96312ff0e2aa.png)
図2.上部パネル:準長軸の関数として表示されたtKL
(黒い破線)およびtJ2 | i = 0は比率の異なる値に対してプロットされます
楕円体rc / raの主軸の間。 青い線はrc / ra = 1/2、マゼンタの線はrc / ra = 3/4、緑の線は
rc / ra = 9/10の場合。 下のパネル:重要な準主軸がrc / ra比の関数。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/50/e4/495826f26061f8665497e1ea5c33f17e.png)
図3. 150000日後のリング粒子の軌道分布
J2用語(マゼンタの円)と球形のケース(緑の円)。 図のように
1、eとiの両方で観測されたスパイクは、衛星との平均運動共振による。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/2b/a5/2548305500051e81f463dbf774e4d191.png)
図4.リング粒子のノード経度の分布
J2期間なしの場合は150000日。 アラインメント、少なくともアップ
8000 kmまで、リングのコンパクトさを保証します。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/0e/eb/ad400a8e24c7533a2c51c13b24028986.png)
図5.の長期的な歳差運動のタイムスケールの比較
J2による周辺中心の経度(黒い破線)とタイムスケール期間(青い実線)。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/07/aa/3e130d67bff4b25e3e27b747ca531927.png)
図6. 2000日後のリング粒子の3次元分布。 J2によって強制される節の歳差運動は、リングをトーラスに変換します。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/00/db/02f9cd5ee905ecabda3391c39be4f45f.png)
図7.球形のリング粒子の傾斜の時間発展
中心体(青い破線)および回転3軸楕円体(赤ライン)、本物のハウメアのように。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/0d/46/8a3cb410d66b5609ec5b6796e3f8ca73.png)
図8. 1万日後のリング粒子の軌道分布。 の中に
上のパネルでは、偏心対半長軸が2つの異なるモデル。 マゼンタのドットは、B = A、C(のみJ2項)、緑色のものは完全なモデルの結果を示します。
傾斜対半長軸が上部パネルに表示されます。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/30/1c/2f36b2c01378aede7f6a955c580db14e.png)
図9.リング間の相互衝撃速度の分布
衝突定常状態に達したときのハウメアの粒子。
Haumea - The Egg Shaped World (Beyond Pluto Episode 1) 4K UHD
概要
環境。マイナーボディと矮小惑星の周りのリングと巨大な衛星の最近の発見は、それらがしばしば例えばハウメア周辺のように共存します。
ねらい。偏平な中心体と傾斜した衛星によって摂動されたリングは、短いタイムスケールで分散する可能性があります。の条件
リングが存続する可能性があるものは、分析的にも数値的にも調査されます。
メソッド。リング粒子の軌道は、3軸楕円体の重力場の影響下で統合され、(a)
衝突の影響を含む巨大な衛星。
結果。中心体の赤道面に最初に形成されたリングは、衛星が
コザイ・リドフ体制(39.2度 <i <144.8度)。傾斜が小さい場合、リングは、激しい軌道の影響で衛星軌道面に緩和することがあります。
衝突減衰。一方、重要なJ2項は、臨界衛星内の傾斜衛星の摂動を簡単に抑制します。
Kozai–Lidovサイクルの場合でも、準長軸。ただし、リングが赤道面に対して最初に傾斜している場合、
同じJ2摂動は保護要因ではなく、代わりに短いタイムスケールでリングを混乱させます。ハウメアの周りにあるリングは
体の非対称形状と3:1共振の存在による衝撃速度の上昇にもかかわらず安定
中央の体の回転で。
結論。扁平な中心体に近いリングは、赤道面の近くで検索する必要があります。
摂動は、外部傾斜衛星の摂動からそれを保護します。傾斜した構成では、J2用語自体が破壊的。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/0c/93/266435b3f4eea6a45879267590f1fadf.png)
図1. 250000日後のリング粒子の軌道分布
衝突がない場合のシミュレーションの開始(緑円)と衝突あり(マゼンタの円)。 観測されたスパイクeとiの両方は、衛星との平均運動共振によるものです。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/73/04/d0e7ffb5b62a701993fb96312ff0e2aa.png)
図2.上部パネル:準長軸の関数として表示されたtKL
(黒い破線)およびtJ2 | i = 0は比率の異なる値に対してプロットされます
楕円体rc / raの主軸の間。 青い線はrc / ra = 1/2、マゼンタの線はrc / ra = 3/4、緑の線は
rc / ra = 9/10の場合。 下のパネル:重要な準主軸がrc / ra比の関数。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/50/e4/495826f26061f8665497e1ea5c33f17e.png)
図3. 150000日後のリング粒子の軌道分布
J2用語(マゼンタの円)と球形のケース(緑の円)。 図のように
1、eとiの両方で観測されたスパイクは、衛星との平均運動共振による。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/2b/a5/2548305500051e81f463dbf774e4d191.png)
図4.リング粒子のノード経度の分布
J2期間なしの場合は150000日。 アラインメント、少なくともアップ
8000 kmまで、リングのコンパクトさを保証します。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/0e/eb/ad400a8e24c7533a2c51c13b24028986.png)
図5.の長期的な歳差運動のタイムスケールの比較
J2による周辺中心の経度(黒い破線)とタイムスケール期間(青い実線)。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/07/aa/3e130d67bff4b25e3e27b747ca531927.png)
図6. 2000日後のリング粒子の3次元分布。 J2によって強制される節の歳差運動は、リングをトーラスに変換します。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/00/db/02f9cd5ee905ecabda3391c39be4f45f.png)
図7.球形のリング粒子の傾斜の時間発展
中心体(青い破線)および回転3軸楕円体(赤ライン)、本物のハウメアのように。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/0d/46/8a3cb410d66b5609ec5b6796e3f8ca73.png)
図8. 1万日後のリング粒子の軌道分布。 の中に
上のパネルでは、偏心対半長軸が2つの異なるモデル。 マゼンタのドットは、B = A、C(のみJ2項)、緑色のものは完全なモデルの結果を示します。
傾斜対半長軸が上部パネルに表示されます。
![](https://blogimg.goo.ne.jp/user_image/30/1c/2f36b2c01378aede7f6a955c580db14e.png)
図9.リング間の相互衝撃速度の分布
衝突定常状態に達したときのハウメアの粒子。
Haumea - The Egg Shaped World (Beyond Pluto Episode 1) 4K UHD
※コメント投稿者のブログIDはブログ作成者のみに通知されます