不均一な薄い殻としてのエンケラドゥスの地殻

エンケラドス汁プシャーの熱源が分からない。氷殻の厚みが不均一だと熱流の偏りが出来て説明できるのかも。以下、機械翻訳。
不均一な薄い殻としてのエンケラドゥスの地殻：II潮汐散逸
（2019年3月6日に提出された）
潮汐加熱は、エンケラドスの南極暖房異常と全球規模の地下海の背後にある主な疑いです。しかしながら、内部潮汐散逸のモデルは、同時に総熱収支と南極でのエネルギーの集中を説明することができない。ここでは、一様でない殻の厚さが潮汐加熱を殻またはコアのどちらかに再分配することによって南北加熱の非対称性を引き起こす可能性があるかどうかを調べます。不均一な潮汐の薄い殻の方程式から始めて、殻とコアの潮汐散逸によって生成される体積率、表面流束、および総電力を計算します。シェルが横方向に一様である場合、シンシェルアプローチは数パーセントの誤差でシェルの散逸を予測しますが、コア散逸の誤差は無視できます。シェルの厚さが変化すると、シェルが薄いほどシェルの散逸フラックスが大きくなります。長波長の変動を伴う硬い殻については、殻散逸フラックスは、横方向に均一な殻についてのフラックスを逆局所厚でスケーリングすることによって予測することができる。エンケラドゥスの殻が等方的な厚さの変化で伝導熱平衡にある場合、南極での公称殻散逸流束は均一な厚さの殻に対するその値の約3倍であり、観察された流束と比較して無視できるままです。観測されたフラックスの空間的変動を考慮するために、シェルの散逸率は公称値の10倍にする必要があります。未固結のコアで消費すると電力が不足する可能性がありますが、コアが均質である限り、大きな加熱非対称性は発生しません。
図1：厚いシェルで消費される総電力に対する消費条件の影響 の
総電力は、k2の虚数部によってパラメータ化されます（式（48）を参照）。 （A） - Im（k2）がある場合
底部粘度ηｍの３つの値について、バルク散逸（νｅ ＝ ０．３３）がない。 右スケール
強制的な解放の貢献を含むシェルの力を与えます。
（B）の相対的な変化ポアソン散逸がない（黒い曲線）場合、またはシェルが次の場合、パネルAに関して−Im（k2）
非圧縮です（灰色の曲線）。 実線／破線／点線は底部粘度に対応する。垂直線はd = 23 kmに対応します。 3.1節を参照してください。


図2：度2の偏心による横方向に均一な殻の潮汐加熱の基本パターン
潮と0.12◦強制的な解放。 潮汐軸は0◦を通る
経度。 各パターンが繰り返される90◦より〜− 90◦。 振幅はe＾2で割られています。 分析的表現については表4を参照


図3：横方向に均一な導電性シェル（d = 23 km、ηm = 1013 Pa.s）の散逸率
ラジアルウェイトは、（A）非圧縮シェル、（B）圧縮シェルです。 実線はバルク散逸のない厚いシェルの正確な結果を示しています。 破線の曲線は細い殻を示しています
ポアソン散逸のない結果（式（E.4））。 大きな点はラジアルウェイトの値を示します。膜の限界で。 4.2節を参照してください。