アマデウス先生 @amadeus_sensei
逢沢りな @Rinaaizawa0728見て下さい?“@official_BOX: 【逢沢りな】本日「こまちウェディング冬号」の発売日です！書店・コンビニでチェックしてみてください(*^^*) komachiwedding.net/s/book/”
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@saidai14_kh2 @MissAbenoNo4 @bot_fumio @hosinoaman @ayaka_sawada 僕の卒業学校(灘中・高等学校)ですニャ！一般公開はされてないですニャ！ pic.twitter.com/vLpCkooywz
解析学の基礎となる実数や複素数の体系においては、それらが体となすという代数系としての性質とともに、位相空間としての性質が重要である。位相の研究が数学全般、特に解析学、幾何学に対しても基礎的な意味を持つことは、このことからも察せられるであろう。
#位相幾何学
topologyという語は、時には‘位相’を表し、時には位相に関する研究全般を指す。位相幾何学もtopologyの1つの語訳であるが、これはそれよりも狭く、図形の(または集合の)位相的性質の研究を主として意味する。
例えば2次元球面と同相な多面体の頂点、稜、面の数をそれぞれα(0),α?,α?とすれば、いつでもα(0)-α?+α?=2となる(Euler-Poincaréの公式の2次元球面の場合)などの性質である。これが明確な形に述べられた位相幾何学の最初の定理であった。
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@ryosuke_the_3rd 当然ニャ！僕がりょすけに負けては「アマデウス先生」の名に恥じることになるニャ！。モーチャンに会わせる顔がなくなるニャ！
濱田総長と語る集い-教育改革と新学事暦で学生は変わるか
平成27年度、新学事暦(4ターム制)の導入を始め、東京大学の学部教育が大きく変わります。教育改革を推進してきた濱田総長は、東大生とのディスカッションの中で何を語るのか!?ow.ly/BFr5t
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星のあまん【公式】 @hosinoaman@amadeus_sensei @saidai14_kh2 @MissAbenoNo4 @bot_fumio @ayaka_sawada おおーっ\(//∇//)\
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岩澤理論とは、岩澤健吉によって創められた理論であり、Z(p)拡大に関する理論、ゼータ関数のp進的性質に関する理論、特にp進L関数の理論、p進L関数と代数的(整数論的)対象との関係(例えば岩澤主予想)などの総称として今では用いられている。
岩澤理論入門(代数的整数論とその周辺) kurims.kyoto-u.ac.jp/~kyodo/kokyuro…
pを素数とする。Galois群がp進整数環Z(p)の加法群と同型であるような拡大をZ(p)拡大(Z(p)-extension)という。
K(∞)/KをZ(p)拡大すると、中間体の列
K=K(0)⊂K?⊂…⊂K(n)⊂…⊂K(∞)
で、K(n)/Kがp?次巡回拡大であるようなものが唯1つ存在する。Kを代数体とする。K(n)のイデアル群のp成分(Sylow p部分群)をA(kn)、その位数をp^enとすると、
整数λ,μ(≧0),νが存在して、十分大きなすべてのnに対して、e(n)=λn+μp?+νが成立する。この式を岩澤類数公式と呼び、λ,μ,νをK(∞)/Kのイデアル類群に関する岩澤不変量(Iwasawa invariant)という。
アマデウス先生「もっともこの ブレヴィス 志向はひとりザルツブルクに見られ… 」 simplog.jp/pub/16797401/46
#モーツァルト #ザルツブルク
@ryosuke_the_3rd 哀しみや苦しみが訪れたときは過ぎ去ったコインがよみがえるけど
今君は輝いているよ誰よりも
文緒のため 連覇のため
清らかに鐘が鳴る
宇宙じゅうに広がるよ
村上文緒マドンナ二連覇目指せニャ！
@ryosuke_the_3rd 袖にうつる月の光は秋毎に今夜変はらぬ影と見えつゝ(『古今集・318』)
おやすみニャ！
@Rinaaizawa0728 恋日わびてうち寝るなかに行き通ふ夢の直路はうつゝならなむ (『古今集』敏行、恋二・558)
プラズマとは、電磁力を介して集団的に運動する荷電粒子の多体系である。物質が極めて高温になり原子が電離するとプラズマとなる。宇宙の物質はほとんどがプラズマ状態にある。
プラズマ物理学は、天体や宇宙空間における諸現象を理解するための基礎的な学理であり、また核融合や高エネルギー粒子の応用技術、放電を利用する技術などの基礎でもある。
さらに、凝縮系における電子の集団運動、銀河などの重力多体系、原子核内の素粒子の集団運動なども、広い意味でプラズマ物理学の対象に入る。
Yuichi Takase's Home Page - 高瀬・江尻研究室 - 東京大学 fusion.k.u-tokyo.ac.jp/~takase/
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古典力学では、1つの粒子は、その座標xと運動量pからなる6つの力学変数ξ=(x,p)で状態が記述される。N個の粒子からなる系の力学的状態では6N次元の状態空間(Γ空間と呼ぶ)の1点として表現され、集団運動は1つの曲線として表される。
各粒子に関して力学変数は共通であるから、ξによって張られる6次元の状態空間(μ空間と呼ぶ)の中にN個の粒子の軌道を重ね書きすることで、集団運動を表現することもできる。荷電粒子が生成する4次ポテンシャルを全粒子にわかって足しあげた場(Φ.A)が、μ空間の任意の位置ξおよび時刻tの
関数として表されたとしよう。この場合を含むハミルトニアンHは、μ空間に置かれた任意の仮想粒子の運動を規定する。
@yuriehiyoko ただし{a,b}はポアソンの括弧式ですニャ！
μ空間における保存則の方程式
(1) ∂?/∂t+{H,?}=0
は、Klimontivich方程式と呼ばれる[P. P. J. M. Schram,Kinetic theory of gases and plasmas,Kluwer Academic 1991.]
粒子の分布関数
N
?=Σб(ξ-ξ(j)(t)) (ξ(j)(t)
j=1
は第j粒子の軌道)は(1)の解である。
@yuriehiyoko 毎夜お勉強しているボクには、こんなの余裕ですニャ！