(183)：「宇宙の膨張加速、観測で確認 ３氏にノーベル物理学賞」
今回は、
宇宙の膨張加速、観測で確認 ３氏にノーベル物理学賞
2011/10/4 20:33 情報元 日本経済新聞 電子版
の、宇宙の膨張加速について、
統一物理学での解釈に触れる。
---------------------------------------
<株価伊藤過程>
dτ = μ*τ*dT + σ*τ*dL （リスク選好度伊藤過程）
μ：化学ポテンシャル
σ：株式市場のボラティリティ
S：株価
dL：対数乱数過程
dL = ε*root(dT)
ε：対数乱数（ただし、最小作用の原理の制約あり）
dS=I*dτ（共変関係：dS=τ*dI）
I：ファンダメンタルズ（質量）
（dI = μi*I*dT + σi*I*dL （ファンダメンタルズ伊藤過程））
τ=e^(κ) （κ：リスク選好度の乗数表示）
κ=A*e^(jωT)
ψ=A*e^(jkq)
複素共役条件：kq + ωT = π (+ 2πn)
j：root(-1)
ω：角速度
A：振幅
T：巨視時間（確率過程に関する時間進行）
k：波数
q：一般位相（一般位置）
κ：時間乱数波源
κ=h*c*b(r)*e^(jωT - r + ～)
j：root(-1)
h：プランク定数
r：電子振動相対重心からの距離
c(r)：位置rにおける光速
ω：電子波の角速度
T：巨視時間
～：d1(θ),d2(φ)：重力、磁束による角度依存性の変数
ψ：κと複素共役の位相乱数波源
ψ=[h*c/b(r)]*e^(jkq - r)
k：波数
q：一般位相（一般位置）
<統一物理ポテンシャル>
１．伊藤過程のテーラー展開 → 伊藤の補題
２．時間裁定関係から、伊藤の補題の不確実性項dLを除去 → ブラック・ショールズ偏微分方程式
３．ブラック・ショールズ偏微分方程式をリスク選好度τ、（および、ファンダメンタルズ係数I、）について解くと、以下のポテンシャルが得られる。
S[n] = I*[B(λ)*[e^(rt) - 1] + a/e^(κm) + e^(κ)]
S = I*[[電磁波ベクトルポテンシャル群] + [光電密度および核力密度群] + [電子確率密度群]]
S = w[1/∞]*S[1/∞] + ・・・ + w[1]*S[1] + w[2]*S[2] + ・・・ + w[max]*S[max]
w[n] = PN(e^(-Er/(n+(1/2))^(2)) - PN(e^(-Er/(n-(1/2))^(2)))
PN：プランク分布累積密度関数
Er：リュードベルグ定数
n:1/∞,・・・,1/3,1/2,1,2,3,・・・,max
B(λ)：黒体放射強度
B(λ)=(2hc^(2)/λ^(5))/[e^(hc/(λkT)) - 1]
λ：位置rにおける電磁波波長
λ=c/[(1/2)*(hω - V)σ^(2)/(2π)]
活量：a/e^(κm)
[電子確率密度群]=Σw[n]*e^(κn) （κn：フーリエ分解波）
dS = I*dτ
立式条件：r = (1/2)*m*σ^(2) （確率過程と連続過程のリスク中立接続条件）
m：リスク回避作用子。確率過程、連続過程の非線形係数（曲率）。
m=(En - V) = -(h^(2)/2M)*▽^(2) (確率-連続非線形最小作用量子化。シュレジンガー方程式より)
σ^(2) = (1/(hi))*[v,H](i,j)：ハイゼンベルク交換子
ψ=M*c^(2)：量子力学と相対性理論の接続条件（クライン・ゴルドン条件）
(複素共役条件：kq + ωT = π (+ 2πn)
(κ*ψ=-(h*c)^(2))
r：非線形最小作用接続作用子
t：連続時間
E = i*h/∂T （アインシュタインのエネルギー量子化の関係）
En = -(1/n^(2))*Er ∝ -(1/n^(2))*ω （E = h*ωより）
V：位置エネルギー
H：ハミルトニアン
質量ポテンシャル：I = M*e^[(1/2)*(Ei - Vj)iσ^(2)*(-(1/c^(2))*R)]
R：相対重心からの距離
<マックスウェル電磁方程式>
スカラーポテンシャル：φ(i,i) = [S(i,j)]の固有値(i,i)
ベクトルポテンシャル：A = φ(i,i)*([S]の固有ベクトル)
電場ベクトル：E(i,j) = -▽φ - ∂A/∂t
磁場ベクトル：B(i,j) = ▽×A
電磁場ベクトル：T(i,j) = E + v×B
運動物の速度ベクトル(電流密度)：v
運動物の電荷：Q/ε=▽・(-▽[運動物のφ] - ∂[運動物のA]/∂t)
<統一運動方程式>
まず、電流、電圧、抵抗の関係より、統一運動方程式を導出する。
I = V/R
I：電流
V：電圧
R：抵抗
log(I) = log(V) - log(R)
I = e^(dv/dt)
V = e^(inverse(E)*QT)
R = e^(grand(p))*e^(ν▽^(2)v)
p：圧力（光の輻射圧）
統一運動方程式：
dv(i,j)/dt = ∂v(i,j)/∂t + (1/(hi))*[v,H](i,j) = inverse(E)*((1/2)[QT + (QT)'](i,j) + (1/2)[QT - (QT)'](i,j)) - (1/ρ)*grand(p(i,j)) - ν▽^(2)v(i,j)
確率過程、連続過程の非線形係数（曲率）：m(i,j) = i*(E(i) - V(j))
ψ(j)：空間乱数ポテンシャル（位置エネルギーポテンシャル）
v(i,j)：速度ベクトル（電流）
i=j：垂直電流（球面波）、i≠j：せん断電流（回転波）
(1/(hi))*[v,H](i,j)：ハイゼンベルク交換子
[QT + (QT)'](i,j)：対称電磁力テンソル（変形速度）
S：統一物理ポテンシャル
E：ヤング率テンソル
Q：運動物の電荷
T：場の電磁力ベクトル
ν：動粘性
V：位置エネルギー
H：ハミルトニアン
速度ベクトル（電流密度）：v
-v/(ε*c^(2)) = ▽^(2)A - (1/c^(2))*∂^(2)A/∂t^(2)
A：運動物のベクトルポテンシャル
ハイゼンベルク交換子：[v,H](i,j) = J*σ(log(S))^(2)
ヤコビアン：J = [v,H](q,p)
PV = nRT = nR*e^(|σ(i,j)|) （理想気体の状態方程式）
σ = log[PV/(nR)]
<光速の式>
c(R)^(2) = -MG/R + (c0)^(2)
V=M*(c(R))^(2)：クライン・ゴルドン条件
V：位置エネルギー
M：場の重心質量
c(R)：位置Rにおける光速
R：場の重心からの距離
V = -MmG/R + m(c0)^(2) = m(c(R))^(2)
ここで、
R = r*e^(ψ)
ψ：κと複素共役の位相乱数波源
ψ=[h*c/b(r)]*e^(jkq - r)
k：波数
q：一般位相（一般位置）
とおくと、<光速の式>の、右辺、第１項は、流体力学の２重吹出し複素ポテンシャルに相当する。
---------------------------------------
加速膨張宇宙についてであるが、距離的にも、理論的にも、あまりに遠い領域の為、補題案の一つとして、以下に触れる。
(178)：「ニュートリノ速度(5) KG条件、光速の式＝２重吹出し複素ポテンシャル」
(179)：「光格子時計(3) 温度、エントロピー、光の輻射圧、重力」
等で触れたとおり、統一物理学の時空は、
<光速の式>
c(R)^(2) = -MG/R + (c0)^(2)
<クライン・ゴルドン条件>
V=M*(c(R))^(2)：
V：位置エネルギー
M：場の重心質量
c(R)：位置Rにおける光速
R：場の重心からの距離
V = -MmG/R + m(c0)^(2) = m(c(R))^(2)
R = r*e^(ψ)
ψ：κと複素共役の位相乱数波源
ψ=[h*c/b(r)]*e^(jkq - r)
k：波数
q：一般位相（一般位置）
に従って、２重噴出し複素ポテンシャルによる、時空線の発生、循環として示される。
つまり、重力線を軸とした時空線の２重噴出しが、平面宇宙の説明となる。
また、
(146)：「統一物理 原子平衡(2)」
等で触れた、
シュレジンガー方程式の分解として導出された、２つの方程式、
<原子平衡方程式>
▽^(2)κ = -ω
k^(2)κ = ω
k：波数
の、１つ目の式、シュレジンガー・ポワソン方程式より、乱数波源から、渦が発生する事が示される。
これは、主に場の重心から、時空線の２重噴出しだけでなく、同時に、時空線の渦噴出しが発生している事を示しており、螺旋宇宙の説明となる。
よって、遠方銀河の光の計測には、宇宙の重心、地球の有る銀河、観測される遠方銀河、それぞれに関する、
時空線の２重噴出し循環、時空線の螺旋噴出し、の効果を考慮することが必要となると思われる。
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＜参考：World Scientist Association 講義・論文目録＞
＜All rights reserved by Standard_Model.co＞
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2011/10/4 20:33 情報元 日本経済新聞 電子版
の、宇宙の膨張加速について、
統一物理学での解釈に触れる。
---------------------------------------
<株価伊藤過程>
dτ = μ*τ*dT + σ*τ*dL （リスク選好度伊藤過程）
μ：化学ポテンシャル
σ：株式市場のボラティリティ
S：株価
dL：対数乱数過程
dL = ε*root(dT)
ε：対数乱数（ただし、最小作用の原理の制約あり）
dS=I*dτ（共変関係：dS=τ*dI）
I：ファンダメンタルズ（質量）
（dI = μi*I*dT + σi*I*dL （ファンダメンタルズ伊藤過程））
τ=e^(κ) （κ：リスク選好度の乗数表示）
κ=A*e^(jωT)
ψ=A*e^(jkq)
複素共役条件：kq + ωT = π (+ 2πn)
j：root(-1)
ω：角速度
A：振幅
T：巨視時間（確率過程に関する時間進行）
k：波数
q：一般位相（一般位置）
κ：時間乱数波源
κ=h*c*b(r)*e^(jωT - r + ～)
j：root(-1)
h：プランク定数
r：電子振動相対重心からの距離
c(r)：位置rにおける光速
ω：電子波の角速度
T：巨視時間
～：d1(θ),d2(φ)：重力、磁束による角度依存性の変数
ψ：κと複素共役の位相乱数波源
ψ=[h*c/b(r)]*e^(jkq - r)
k：波数
q：一般位相（一般位置）
<統一物理ポテンシャル>
１．伊藤過程のテーラー展開 → 伊藤の補題
２．時間裁定関係から、伊藤の補題の不確実性項dLを除去 → ブラック・ショールズ偏微分方程式
３．ブラック・ショールズ偏微分方程式をリスク選好度τ、（および、ファンダメンタルズ係数I、）について解くと、以下のポテンシャルが得られる。
S[n] = I*[B(λ)*[e^(rt) - 1] + a/e^(κm) + e^(κ)]
S = I*[[電磁波ベクトルポテンシャル群] + [光電密度および核力密度群] + [電子確率密度群]]
S = w[1/∞]*S[1/∞] + ・・・ + w[1]*S[1] + w[2]*S[2] + ・・・ + w[max]*S[max]
w[n] = PN(e^(-Er/(n+(1/2))^(2)) - PN(e^(-Er/(n-(1/2))^(2)))
PN：プランク分布累積密度関数
Er：リュードベルグ定数
n:1/∞,・・・,1/3,1/2,1,2,3,・・・,max
B(λ)：黒体放射強度
B(λ)=(2hc^(2)/λ^(5))/[e^(hc/(λkT)) - 1]
λ：位置rにおける電磁波波長
λ=c/[(1/2)*(hω - V)σ^(2)/(2π)]
活量：a/e^(κm)
[電子確率密度群]=Σw[n]*e^(κn) （κn：フーリエ分解波）
dS = I*dτ
立式条件：r = (1/2)*m*σ^(2) （確率過程と連続過程のリスク中立接続条件）
m：リスク回避作用子。確率過程、連続過程の非線形係数（曲率）。
m=(En - V) = -(h^(2)/2M)*▽^(2) (確率-連続非線形最小作用量子化。シュレジンガー方程式より)
σ^(2) = (1/(hi))*[v,H](i,j)：ハイゼンベルク交換子
ψ=M*c^(2)：量子力学と相対性理論の接続条件（クライン・ゴルドン条件）
(複素共役条件：kq + ωT = π (+ 2πn)
(κ*ψ=-(h*c)^(2))
r：非線形最小作用接続作用子
t：連続時間
E = i*h/∂T （アインシュタインのエネルギー量子化の関係）
En = -(1/n^(2))*Er ∝ -(1/n^(2))*ω （E = h*ωより）
V：位置エネルギー
H：ハミルトニアン
質量ポテンシャル：I = M*e^[(1/2)*(Ei - Vj)iσ^(2)*(-(1/c^(2))*R)]
R：相対重心からの距離
<マックスウェル電磁方程式>
スカラーポテンシャル：φ(i,i) = [S(i,j)]の固有値(i,i)
ベクトルポテンシャル：A = φ(i,i)*([S]の固有ベクトル)
電場ベクトル：E(i,j) = -▽φ - ∂A/∂t
磁場ベクトル：B(i,j) = ▽×A
電磁場ベクトル：T(i,j) = E + v×B
運動物の速度ベクトル(電流密度)：v
運動物の電荷：Q/ε=▽・(-▽[運動物のφ] - ∂[運動物のA]/∂t)
<統一運動方程式>
まず、電流、電圧、抵抗の関係より、統一運動方程式を導出する。
I = V/R
I：電流
V：電圧
R：抵抗
log(I) = log(V) - log(R)
I = e^(dv/dt)
V = e^(inverse(E)*QT)
R = e^(grand(p))*e^(ν▽^(2)v)
p：圧力（光の輻射圧）
統一運動方程式：
dv(i,j)/dt = ∂v(i,j)/∂t + (1/(hi))*[v,H](i,j) = inverse(E)*((1/2)[QT + (QT)'](i,j) + (1/2)[QT - (QT)'](i,j)) - (1/ρ)*grand(p(i,j)) - ν▽^(2)v(i,j)
確率過程、連続過程の非線形係数（曲率）：m(i,j) = i*(E(i) - V(j))
ψ(j)：空間乱数ポテンシャル（位置エネルギーポテンシャル）
v(i,j)：速度ベクトル（電流）
i=j：垂直電流（球面波）、i≠j：せん断電流（回転波）
(1/(hi))*[v,H](i,j)：ハイゼンベルク交換子
[QT + (QT)'](i,j)：対称電磁力テンソル（変形速度）
S：統一物理ポテンシャル
E：ヤング率テンソル
Q：運動物の電荷
T：場の電磁力ベクトル
ν：動粘性
V：位置エネルギー
H：ハミルトニアン
速度ベクトル（電流密度）：v
-v/(ε*c^(2)) = ▽^(2)A - (1/c^(2))*∂^(2)A/∂t^(2)
A：運動物のベクトルポテンシャル
ハイゼンベルク交換子：[v,H](i,j) = J*σ(log(S))^(2)
ヤコビアン：J = [v,H](q,p)
PV = nRT = nR*e^(|σ(i,j)|) （理想気体の状態方程式）
σ = log[PV/(nR)]
<光速の式>
c(R)^(2) = -MG/R + (c0)^(2)
V=M*(c(R))^(2)：クライン・ゴルドン条件
V：位置エネルギー
M：場の重心質量
c(R)：位置Rにおける光速
R：場の重心からの距離
V = -MmG/R + m(c0)^(2) = m(c(R))^(2)
ここで、
R = r*e^(ψ)
ψ：κと複素共役の位相乱数波源
ψ=[h*c/b(r)]*e^(jkq - r)
k：波数
q：一般位相（一般位置）
とおくと、<光速の式>の、右辺、第１項は、流体力学の２重吹出し複素ポテンシャルに相当する。
---------------------------------------
加速膨張宇宙についてであるが、距離的にも、理論的にも、あまりに遠い領域の為、補題案の一つとして、以下に触れる。
(178)：「ニュートリノ速度(5) KG条件、光速の式＝２重吹出し複素ポテンシャル」
(179)：「光格子時計(3) 温度、エントロピー、光の輻射圧、重力」
等で触れたとおり、統一物理学の時空は、
<光速の式>
c(R)^(2) = -MG/R + (c0)^(2)
<クライン・ゴルドン条件>
V=M*(c(R))^(2)：
V：位置エネルギー
M：場の重心質量
c(R)：位置Rにおける光速
R：場の重心からの距離
V = -MmG/R + m(c0)^(2) = m(c(R))^(2)
R = r*e^(ψ)
ψ：κと複素共役の位相乱数波源
ψ=[h*c/b(r)]*e^(jkq - r)
k：波数
q：一般位相（一般位置）
に従って、２重噴出し複素ポテンシャルによる、時空線の発生、循環として示される。
つまり、重力線を軸とした時空線の２重噴出しが、平面宇宙の説明となる。
また、
(146)：「統一物理 原子平衡(2)」
等で触れた、
シュレジンガー方程式の分解として導出された、２つの方程式、
<原子平衡方程式>
▽^(2)κ = -ω
k^(2)κ = ω
k：波数
の、１つ目の式、シュレジンガー・ポワソン方程式より、乱数波源から、渦が発生する事が示される。
これは、主に場の重心から、時空線の２重噴出しだけでなく、同時に、時空線の渦噴出しが発生している事を示しており、螺旋宇宙の説明となる。
よって、遠方銀河の光の計測には、宇宙の重心、地球の有る銀河、観測される遠方銀河、それぞれに関する、
時空線の２重噴出し循環、時空線の螺旋噴出し、の効果を考慮することが必要となると思われる。
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