(147)：「原子平衡(3) 数学補遺」

2011/ 6/20 15:23 [ No.12222 / 12222 ] (147)：「原子平衡(3)　数学補遺」 ニュートリノのエネルギー分布、原子平衡の関係より、質量、エネルギー、位相空間、実数、有理数、時間、微分、等の統一的な関係の着想を得たので、以下に触れる。 もともと、複素数は、ネイピア数の肩に乗せて、角速度として使うものだとする。 エネルギー保存則を満たすガウス平面は、以下とな . . . 本文を読む

(146)：「統一物理 原子平衡(2)」

2011/ 6/20 15:20 [ No.12221 / 12222 ] (146)：「統一物理　原子平衡(2)」 国内研究機関の2004.6.17公表の、μニュートリノ・エネルギー分布より、以下を推察する。 １．ニュートリノ・エネルギー分布は、黒体放射エネルギー分布が、β崩壊、β結合による質量欠損、増加により、高エネルギー側、低エネルギー側にシフトしたものである。 ２．２５０キロ地中を進 . . . 本文を読む

(145)：「統一物理 原子平衡(1)」

2011/ 6/20 15:18 [ No.12220 / 12222 ] (145)：「統一物理　原子平衡(1)」 今回は、国内研究機関が検出したニュートリノ・エネルギー分布より、ニュートリノ、素粒子が、黒体放射のエネルギー分布と質量欠損・質量増加によるエネルギーシフトにより説明されることに触れ、そこから得られる、質量、エネルギー、位相空間、実数、有理数、時間、微分、等の概念の統一的な関係を＜ . . . 本文を読む

(144)：「電子 粒子と波の２重性(2)」

2011/ 6/14 12:20 [ No.12206 / 12206 ] (144)：「電子　粒子と波の２重性(2)」 (143)：「電子　粒子と波の２重性(1)」の続き。 我々の２重スリット実験の見方は、以下の通りである。 ①高電圧により物質化した電子が加速されて、２重スリットに向かう。 ②２重スリット内で、電子は電流になり、電磁波として放射される。 ③放射された電磁波が、波の干渉を . . . 本文を読む

(143)：「電子 粒子と波の２重性(1)」

2011/ 6/14 12:17 [ No.12205 / 12206 ] (143)：「電子　粒子と波の２重性(1)」 今回は、量子力学の課題、電子の粒子と波の２重性に触れる。 --------------------------------------- dτ = σ*τ*dL　（リスク選好度伊藤過程） σ：株式市場のボラティリティ dL：対数乱数過程 dL = ε*root(dT) ε . . . 本文を読む

(141):「統一運動方程式(2)」

2011/ 6/11 16:41 [ No.12200 / 12200 ] (141):「統一運動方程式(2)」 (140):「統一運動方程式(1)」の続き。 素粒子（物質化後）、一般流体、惑星・恒星の運動を統一的に記述する、統一運動方程式導出の為、量子力学と一般相対性理論の統一が必要となる。 これまで、確率過程の電子波の運動方程式として、シュレジンガー方程式を使用してきたが、１次の位置微分 . . . 本文を読む

(140):「統一運動方程式(1)」

2011/ 6/11 16:38 [ No.12199 / 12200 ] (140):「統一運動方程式(1)」 今回は、シュレジンガー方程式、クライン・ゴルドン方程式、ディラック方程式の統合、統一物理ポテンシャル、アインシュタイン方程式への適用による、統一物理学の基礎運動方程式の導出に触れる。 --------------------------------------- dτ = σ*τ . . . 本文を読む

(139):「一般波動論」

2011/ 5/27 10:39 [ No.12158 / 12158 ] (139):「一般波動論」 今回は、相対重心周りの電子振動から電磁力、重力を記述する、物理学統一の成果としての、「一般波動論」に触れる。 --------------------------------------- dτ = σ*τ*dL　（リスク選好度伊藤過程） σ：株式市場のボラティリティ dL：対数乱数過程 . . . 本文を読む

(138)：「重力(4) 平面宇宙」

2011/ 5/11 17:58 [ No.12144 / 12144 ] (138)：「重力(4)　平面宇宙」 今回は、原子の電子回転面が、周囲の磁束と、常に垂直を保つ事が重力の原因であり、平面宇宙の説明ともなることに触れる。 --------------------------------------- dτ = σ*τ*dL　（リスク選好度伊藤過程） σ：株式市場のボラティリティ dL . . . 本文を読む

(137)：「NS流体 ミンコフスキー時空(2)」

2011/ 5/11 17:06 [ No.12143 / 12143 ] (137)：「NS流体　ミンコフスキー時空(2)」 まず、座標系によらず光速:cは一定であり、時間と空間は独立でないとする、特殊相対性理論の概念を導入し、ミンコフスキー座標系におけるナビエ・ストークス方程式の解を求める。 物理法則に関する方程式は、何らかの関数（ポテンシャル）のテーラー展開の集合体であるとすると、その解 . . . 本文を読む

(136)：「NS流体 ミンコフスキー時空(1)」

2011/ 5/11 17:04 [ No.12142 / 12143 ] (136)：「NS流体　ミンコフスキー時空(1)」 今回は、非圧縮性粘性流体の運動方程式、ナビエ・ストークス方程式に、特殊相対性理論のミンコフスキー時空、４元力、を導入して、流体運動の把握に触れる。 --------------------------------------- dτ = σ*τ*dL　（リスク選好度 . . . 本文を読む

(135)：「電流・磁界・エネルギー(2)」

2011/ 4/26 17:51 [ No.12128 / 12128 ] (135)：「電流・磁界・エネルギー(2)」 (134)：「電流・磁界・エネルギー(1)」の続き。 今回は、確率波動論で、２０１０年５月６日、ニューヨーク証券取引所で発生した、フラッシュ・クラッシュを説明するにあたり、不明瞭であった、市場の基本角速度と、インダクタンス角速度の理論関係を、量子力学のシュレジンガー方程式 . . . 本文を読む

(134)：「電流・磁界・エネルギー(1)」

2011/ 4/26 17:44 [ No.12127 / 12128 ] (134)：「電流・磁界・エネルギー(1)」 今回は、磁界ポテンシャルと、その相互作用の関係に、シュレジンガー方程式を導入して、マックスウェル方程式、ブラック・ショールズ偏微分方程式と総合した、電流、磁界、確率波動エネルギーの関係に触れる。 --------------------------------------- . . . 本文を読む

(133)：「電磁力(11) 超流動」

2011/ 4/13 11:27 [ No.12104 / 12104 ] (133)：「電磁力(11)　超流動」 今回は、外殻電子振動に起因するインダクタンス波の退縮による、超流動メカニズムに触れる。 --------------------------------------- dτ = σ*τ*dL　（リスク選好度伊藤過程） σ：株式市場のボラティリティ dL：対数乱数過程 dL = . . . 本文を読む

(132)：「電磁力(10) 超伝導」

2011/ 4/13 11:02 [ No.12103 / 12103 ] (132)：「電磁力(10)　超伝導」 今回は、電子、原子核（陽子）の振動による電流の相互作用インダクタンス波、電気抵抗の関係による、超伝導のメカニズムに触れる。 --------------------------------------- dτ = σ*τ*dL　（リスク選好度伊藤過程） σ：株式市場のボラティリ . . . 本文を読む